Ich möchte nur kommentieren, dass die Vereinbarung über Briefe, mit der wir $ \ frac d {dt} \ mathbf L = \ mathbf M $ für das Gesetz des Drehimpulses schreiben, sehr spät gekommen sein muss - nach 1964. Beachten Sie als Beweis, dass es immer noch

1. $ \ frac d {dt} \ mathfrak N = \ mathfrak M $ von Sommerfeld in Mechanik a geschrieben ist > (1943, S. 63);

2. $ \ frac d {dt} \ mathbf M = \ mathbf L $ von Sommerfeld in Mechanik (1952, S. 72);

3. $ \ frac d {dt} \ mathbf P = \ mathbf M $ von Joos in Theoretische Physik (3. Auflage, 1958, S. 110);

4. $ \ frac d {dt} \ mathbf M = \ mathbf K $ von Landau-Lifshitz in Mechanics (1960, S.108);

5. $ \ frac d {dt} \ mathbf H = \ mathbf L $ von Truesdell (zitiert Joos) in Woher das Gesetz des Momentum of Momentum? (1964);

6. $ \ frac d {dt} \ mathbf M = \ mathbf L $ von Truesdell in Die Entwicklung des Drallsatzes (1964), was eine Übersetzung von 5 ist.

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Daher wird es wahrscheinlich unmöglich sein, die Wahl von $ \ mathbf L $ einem bestimmten Menschen zuzuschreiben.

BEARBEITEN: Viel vielversprechender scheint die Hypothese zu sein, dass die Wahl zuerst in der Quantenmechanik getroffen wurde, um den Drehimpuls der Umlaufbahn zu bezeichnen. Als Beweis haben wir die folgende nette Einstimmigkeit:

1. $ L_x = \ frac1i \ bigl (y \ frac \ partiell {\ partiell z} -z \ frac \ partiell {\ partiell y} \ bigr) $ in Weyl, Gruppentheorie und Quantenmechanik (1928, S.167);

2. $ L_x = - \ frac1i \ bigl (y \ frac \ partiell {\ partiell z} -z \ frac \ partiell {\ partiell y} \ bigr) $ in Eckart, Die Anwendung der Gruppentheorie ... (1930, S. 350);

3. $ \ pmb {\ mathsf L} _z = \ frac1i \ bigl (y \ frac \ partiell { \ partielle x} -x \ frac \ partielle {\ partielle y} \ bigr) $ in Wigner, Gruppentheorie und ihre Anwendung ... (1931, S.219) ;

4. $ L_x = \ frac1i \ bigl (y \ frac \ partiell {\ partiell z} -z \ frac \ partiell {\ partiell y} \ bigr) $ in van der Waerden, Die gruppentheoretische Methode ... (1932, S. 19);

5. $ \ pmb l_3 = \ frac1i \ bigl (x_1 \ frac \ partielle {\ partielle x_2} -x_2 \ frac \ partielle {\ partielle x_1} \ bigr) $ in Pauli, Die allgemeinen Prinzipien der Wellenmechanik (1933, S.185) ;

6. $ L_x = \ frac h {2 \ pi i} \ bigl (y \ frac \ partiell {\ partiell z} -z \ frac \ partiell {\ partiell y } \ bigr) $ in Bauer, Einführung à la théorie des groupes ... (1933, S. 38).

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Der Punkt war natürlich, dass der Eigenwert von $ L_x ^ 2 + L_y ^ 2 + L_z ^ 2 $ sich auf die azimutale Quantenzahl beziehen würde, die bereits mit $ l $ bezeichnet wurde - ein Buchstabe Wahl, die von Sommerfeld (1926) Russell und Saunders von Russell et al. (1929) an Hund (1927, S. 27) und von Hund (1925, S. 347) an Heisenberg ( 1925, S.850)...